普通電磁導(dǎo)體的超導(dǎo)現(xiàn)象早在1911年就被發(fā)現(xiàn)了,歷經(jīng)較長(zhǎng)時(shí)間的實(shí)驗(yàn)和唯象理論研究后,于1957年由美國(guó)科學(xué)家馬丁(J. Bardeen)、庫(kù)柏(L. N. Cooper)和施弗里(J. R.Schrieffer)建立了超導(dǎo)的微觀理論,即BCS理論.有關(guān)要點(diǎn)是:在費(fèi)米面附近,兩個(gè)動(dòng)量...[繼續(xù)閱讀]

    首先可以設(shè)想一下,若高壓一對(duì)核子使其波函數(shù)交疊,則核子中的夸克就會(huì)在交疊區(qū)作公有化運(yùn)動(dòng).如果壓縮眾多核子使波函數(shù)公有化區(qū)的夸克密度遠(yuǎn)高于在一個(gè)正常核子內(nèi)的密度,那么就得到一個(gè)系統(tǒng),其中充滿了準(zhǔn)自由的夸克(更確切...[繼續(xù)閱讀]

    在μB＝0的有限溫度區(qū),這時(shí)不存在費(fèi)米子行列式的符號(hào)問(wèn)題,可在格點(diǎn)上對(duì)配分函數(shù)作Monte Carlo計(jì)算,基于配分函數(shù),一系列熱力學(xué)量可以計(jì)算,例如系統(tǒng)的能量密度和壓強(qiáng):進(jìn)而再和理想氣體的斯特凡-玻爾茲曼狀態(tài)方程比較,分析是否生成...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)μB不為零時(shí),由于作為概率權(quán)重的費(fèi)米子行列式為復(fù)數(shù)而使基于重要抽樣的Monte Carlo算法面臨挑戰(zhàn).Z. Fodor和S. D. Katz提出了一種重新加權(quán)重的方法[36],并運(yùn)用到取Staggered費(fèi)米子行列式的重加權(quán):式中,大括號(hào)是重新定義的權(quán)重因子,看上...[繼續(xù)閱讀]

    在強(qiáng)子相,夸克禁閉在強(qiáng)子里.需要強(qiáng)調(diào)的是,在強(qiáng)子相系統(tǒng)是處于熱密環(huán)境中,因而和其在真空中的狀態(tài)不同.熱密環(huán)境下的強(qiáng)子物理是高能重離子碰撞、核天體和核多體理論研究的熱點(diǎn).這里只指出其中若干問(wèn)題研究.其一,強(qiáng)子質(zhì)量會(huì)隨...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)μB夠大,溫度夠低便進(jìn)入到相圖中的色超導(dǎo)相,高密低溫的色超導(dǎo)區(qū).若μB>AQCD(200MeV),為極高密漸近區(qū),這里微擾QCD適用,比其相對(duì)低的為中等高密區(qū),這里要用模型理論處理.由于夸克不僅有自旋,還有色味自由度,所以庫(kù)柏對(duì)的圖樣比普...[繼續(xù)閱讀]

    到2007年,L. Mclerran和R. Pisarski在QCD大Nc展開(kāi)的理論框架下提出了一種新的相圖,隨后又在PNJL等模型理論研究和實(shí)驗(yàn)分析中得到支持[44].按照這個(gè)新相圖,是在禁閉相內(nèi)存在一個(gè)新相,即Quarkyonic相,見(jiàn)圖2.2.6所示.這樣呈現(xiàn)出了強(qiáng)子相、Quarky...[繼續(xù)閱讀]

    在實(shí)驗(yàn)方面,通過(guò)重離子碰撞可探測(cè)相圖中的若干區(qū)域.在高溫低重子數(shù)化學(xué)勢(shì)區(qū),有BNL的RHIC和CERN的LHC質(zhì)心系能量分別高達(dá)200AGeV和5500AGeV的高能實(shí)驗(yàn),在中等溫度和中等重子數(shù)化學(xué)勢(shì)區(qū)有BNL的AGS和CERN的SPS上的實(shí)驗(yàn)探測(cè),在低溫高重子數(shù)化...[繼續(xù)閱讀]