如果從動(dòng)力論方程求得了粒子分布函數(shù),那么系統(tǒng)的宏觀觀察量就可以用分布函數(shù)的矩表示.例如四度數(shù)密度Nμ(x)=(n(x),j(x))就可表示為一階矩能量動(dòng)量可表示為二階矩其中,T00為能量密度,T0i為能量流密度,Tij為動(dòng)量流密度(壓強(qiáng)張量),Ti...[繼續(xù)閱讀]

    動(dòng)力論是在微觀層面上對(duì)統(tǒng)計(jì)物理系統(tǒng)的理論描述,而矩方程,則從微觀層面過渡到了宏觀層面對(duì)系統(tǒng)的理論表述,如果一個(gè)統(tǒng)計(jì)物理系統(tǒng)可以處理為連續(xù)介質(zhì),則上述宏觀層面的描述,可以過渡到流體力學(xué),其中最突出的理論內(nèi)容是采用...[繼續(xù)閱讀]

    對(duì)于非理想流體,其能量動(dòng)量張量的表示較復(fù)雜,原則上它可分解為可逆部分(理論部分)和不可逆部分(耗散部分)其中,ε是系統(tǒng)的能量密度,n是粒子數(shù)密度,P是系統(tǒng)的壓強(qiáng).Tμνr是能量動(dòng)量張量的可逆部分,Tμνir是其中的不可逆部分.Iμq是...[繼續(xù)閱讀]

    在第1章給出了規(guī)范場(chǎng)量子化的泛函積分形式.如果不計(jì)及作用量中的規(guī)范固定項(xiàng)和鬼項(xiàng),并過渡到歐氏空間,則知理論的配分函數(shù)為式中,SG是在歐氏空間中規(guī)范場(chǎng)的作用量按照Wilson的方案,可以通過以下步驟在分立時(shí)空上表示出(1.8.1)式...[繼續(xù)閱讀]

    這里要討論的Monte Carlo模擬是關(guān)于格點(diǎn)規(guī)范理論中計(jì)算觀察量期待值的一種數(shù)值方法,該模擬是在整個(gè)耦合區(qū)都適用的計(jì)算方法.在這一節(jié),首先討論在統(tǒng)計(jì)物理中計(jì)算平均值的Monte Carlo方法,最后介紹它如何被推廣到格點(diǎn)規(guī)范理論.Mont...[繼續(xù)閱讀]

    在前面的討論里,都只涉及SU(N)純規(guī)范場(chǎng)的情況,而沒有考慮動(dòng)力學(xué)費(fèi)米子,即在作用量中沒有引入與費(fèi)米子有關(guān)的項(xiàng).已知OCD作用量的歐氏形式為前面已完成了對(duì)規(guī)范場(chǎng)作用量的格點(diǎn)化,現(xiàn)在要把連續(xù)理論中的費(fèi)米子作用量SF定義在分立...[繼續(xù)閱讀]

    在1.1.4節(jié)曾建立了在連續(xù)的歐氏場(chǎng)論中有限溫度QCD場(chǎng)論基礎(chǔ),即配分函數(shù)加場(chǎng)的周期性條件,現(xiàn)在可以總結(jié)出它們?cè)诟顸c(diǎn)上的表示.現(xiàn)在理論的配分函數(shù)應(yīng)該是注意到費(fèi)米子作用量SF總可以寫成二次形式,因而利用眾所周知的Mattews-Salam公...[繼續(xù)閱讀]

    從(1.8.39)式出發(fā)計(jì)算物理量的平均值和(1.8.27)式在形式上是一樣的,因而在那里所敘述的按重要抽樣作Monte Carlo計(jì)算的原則方法在這里也適用,差別只在于公式中所含的玻爾茲曼概率權(quán)重不同.這里要強(qiáng)調(diào)的是,在(1.8.3)式或(1.8.39)式中是在...[繼續(xù)閱讀]

    QCD理論至今對(duì)夸克禁閉尚無嚴(yán)格意義上的理論證明,給出的只是關(guān)于夸克禁閉的Wilson判據(jù).設(shè)想若對(duì)一個(gè)由夸克線和反夸克線構(gòu)成的閉合圈不能分開,那就意味著不能觀察到自由的夸克.因而對(duì)這種閉合圈的深入討論會(huì)有助于認(rèn)識(shí)夸克禁...[繼續(xù)閱讀]

    在QCD提出以前,人們就借助于這種對(duì)稱性對(duì)強(qiáng)作用的低能現(xiàn)象作過許多定量的預(yù)言.自QCD出現(xiàn)以來,利用格點(diǎn)規(guī)范理論和有效模型更深入地研究自發(fā)破缺的手征對(duì)稱性及其對(duì)稱性恢復(fù).狄拉克場(chǎng)的軸對(duì)稱 為了討論的方便,首先分析狄拉克...[繼續(xù)閱讀]