在x、y、z直角坐標系中,若物體內各點的應力分量σ2＝τyz＝τzx＝0,而其余應力分量σx、σy、τxy又與z坐標無關,則這樣的應力狀態(tài)稱為平面應力狀態(tài)。一薄板,在作用于其平面內的力作用下變形時,可近似認為處于平面應力狀態(tài)。...[繼續(xù)閱讀]

    在x、y、z直角坐標系中,若物體內各質點的位移皆平行于xy平面,且與z軸無關,此時各點位移都發(fā)生在xoy平面內,即位移分量為:ux＝ux(x,y),uy＝uy(x,y),uz=0因此,應變分量為:這樣的變形狀態(tài)就稱為平面變形,又稱平面塑性流動。例如,軋制薄板...[繼續(xù)閱讀]

    在某一瞬間,材料內任意點的應力狀態(tài)經過微小時間后,發(fā)生了微小改變,應力的這個微小改變量就稱為應力增量。...[繼續(xù)閱讀]

    在變形的某一中途階段,在變了形的體素上,再取新體素使其各邊平行所取的坐標軸。即圖3—43中所示的各邊平行于坐標軸的虛線構成的新體素,就以這個新體素為基準,按應變分量與位移的關系式,計算經微小時間后的變形:這樣求出的...[繼續(xù)閱讀]

    在加載過程中,單元體的應力張量各分量之間的比值保持不變,按同一參量單調增長,是謂簡單加載條件。不滿足上述條件的,叫做復雜加載。...[繼續(xù)閱讀]

    塑性物體在加載過程中,應力與應變增量間的關系,或應力、應力增量與應變增量間的關系,因與材料的性質有關,所以叫做塑性本構關系。...[繼續(xù)閱讀]

    全應變理論又稱全量理論,是描述塑性狀態(tài)應力應變關系的一種較為簡單的理論。彈性體的應變只決定于該瞬間的應力,而不必考慮該瞬間之前的加載途徑。全應變理論就是像處理彈性變形無需考慮加載路徑那樣處理塑性變形問題。該...[繼續(xù)閱讀]

    增量理論又稱流動理論,是描述材料在塑性狀態(tài)時應力與應變增量(或應變速度)之間的關系的理論。該理論假定,物體在進行塑性變形時,物體內某點在加載過程任一瞬間,其塑性變形增量的各分量與此時此點處作用的相應的偏差應力分...[繼續(xù)閱讀]

    三維應力狀態(tài)可用三維應力圓進行分析(見圖3—46),圖中B點的相對位置,即O1B與O1A之比,就表示中間主應力σ2的相對大小。用μσ表示此比值,則參數(shù)μσ稱為羅德(W.Lode)參數(shù),塑性理論中常用此參數(shù)表示中間主應力的影響。視中間主應力σ...[繼續(xù)閱讀]

    材料受單向拉伸(或壓縮)時,當拉伸(或壓縮)應力達到材料的屈服極限σs,便開始塑性變形;薄壁管受扭轉(即純剪)時,當剪應力達到材料的剪切屈服應力K時,便開始塑性變形。在復合應力狀態(tài)下,為使金屬由彈性狀態(tài)轉變?yōu)樗苄誀顟B(tài),各應力...[繼續(xù)閱讀]