對于一個多粒子系統(tǒng),如果知道其熱力學(xué)勢,則通過熱力學(xué)關(guān)系,系統(tǒng)的一系列熱力學(xué)量都可得,因而在溫度場論中,如何用場論方法計(jì)算系統(tǒng)的熱力學(xué)勢是一個基本問題.在前面的討論中,已給出了系統(tǒng)配分函數(shù)的泛函積分表述.熱力學(xué)勢...[繼續(xù)閱讀]

    在物理學(xué)中經(jīng)常會處理這樣的系統(tǒng),描述其動力學(xué)的拉氏量具有某種對稱性,但真空態(tài)在相應(yīng)對稱變換下卻不具有不變性.這就是所謂的對稱性自發(fā)破缺問題.分析該拉氏量中場位形勢能會發(fā)現(xiàn),勢能的最小極值不是唯一的,即真空態(tài)存在...[繼續(xù)閱讀]

    由于系統(tǒng)的壓強(qiáng)(P=-Ω)等都是可觀察的物理量,因而按溫度場論微擾方法計(jì)算的熱力學(xué)勢必須是可重整的.無論從虛時(shí)溫度場論或?qū)崟r(shí)溫度場論出發(fā),都可分析得知溫度場論中的原始紫外發(fā)散都是來自零溫場論.虛時(shí)溫度場論是歐氏場論加...[繼續(xù)閱讀]

    根據(jù)Schwinger-Dyson方程,要得到完全傳播子需要計(jì)算相關(guān)的自能.但是在一般情況下,要得到嚴(yán)格的單圈自能的解析表示是不可能的,而只能在某種近似下給出它的解析表示.首先人們發(fā)現(xiàn),適應(yīng)QGP需要的高溫近似可以得到自能的解析表示,并...[繼續(xù)閱讀]

    在零溫場論中已經(jīng)知道完全傳播子D*、裸傳播子D和單圈自能Π有如下的Schwinger-Dyson方程表示的關(guān)系即知這里,D泛指任何場的傳播子,因而在知道了玻色子和費(fèi)米子的HTL自能后,人們就可以按(1.5.19)式得到相應(yīng)的完全傳播子.它表示的是在...[繼續(xù)閱讀]

    在經(jīng)典系統(tǒng)中,單粒子分布函數(shù)f(x,p,t)定義為時(shí)刻t在坐標(biāo)空間x點(diǎn)發(fā)現(xiàn)動量為p的粒子的概率.在沒有碰撞時(shí),單粒子分布函數(shù)沿著粒子運(yùn)動的軌道不發(fā)生變化在上式中代入經(jīng)典運(yùn)動方程其中,U是一種外加勢或平均場勢.這樣就可以得到方程...[繼續(xù)閱讀]

    若夸克和膠子是帶色的經(jīng)典相對論性粒子,則描述它們的動力論方程應(yīng)該是羅倫茲協(xié)變的.這樣,分布函數(shù)應(yīng)表示為4維空間坐標(biāo)xμ和動量pμ的函數(shù).描述夸克的動力學(xué)變量是坐標(biāo)xμ,動量pμ,色荷Qa和自旋Sμ.一個經(jīng)典帶色粒子在此相空間中...[繼續(xù)閱讀]

    單粒子分布函數(shù)的量子對應(yīng)是Wigner函數(shù),它等于Wigner算符的系綜平均.Wigner函數(shù)通常定義為密度矩陣的傅里葉變換其中,φ是相應(yīng)的場算符.Wigner算符所滿足的輸運(yùn)方程由組成系統(tǒng)的粒子間的相互作用決定,即由相應(yīng)的場方程決定.QCD是非阿...[繼續(xù)閱讀]

    量子輸運(yùn)方程的形式非常復(fù)雜.從量子輸運(yùn)方程過渡到半經(jīng)典的理論也是一個相當(dāng)復(fù)雜的過程,這里只給出原則途徑和結(jié)果.注意到量子輸運(yùn)方程是es△的函數(shù),而△=1/2i&295;&8706;p.&xf504;.因而es△的泰勒展開可以看作按&295;展開.首先把es△...[繼續(xù)閱讀]

    前面給出的QGP動力論方程是一種微觀理論.動力論的目的是從這套微觀方程出發(fā)揭示系統(tǒng)的宏觀現(xiàn)象,給出相應(yīng)的物理觀察量.2000年前后,D.F.Litim等人發(fā)展出一種有效方案[15],他們稱其為非阿貝爾等離子體的有效輸運(yùn)理論.其基本思想是直...[繼續(xù)閱讀]