屈服條件的數(shù)學(xué)表達(dá)式可以用幾何圖形表示出來。例如,三向應(yīng)力狀態(tài)的屈服函數(shù)在σ1—σ2—σ3主軸坐標(biāo)系中是空間曲面,此空間曲面就叫做屈服表面。在此坐標(biāo)系中,密賽斯屈服函數(shù)的幾何圖形是一個無限長的圓柱面,如圖3-47所示。圓...[繼續(xù)閱讀]

    在主應(yīng)力空間中,屈服表面與一個平面的交線就稱為屈服軌跡。在平面應(yīng)力狀態(tài),σ3＝0,故屈服表面與σ1oσ2平面的交線,就是平面應(yīng)力狀態(tài)的屈服軌跡。此時,密賽斯屈服軌跡為一橢圓,見圖3-48,其中心為原點(diǎn),對稱軸與主軸成45°,長半軸長...[繼續(xù)閱讀]

    金屬塑性變形時,在一般應(yīng)力狀態(tài)下,其應(yīng)力分量σij與金屬變形抗力σs之間的關(guān)系可用Mises屈服條件表示。將上兩式等號兩邊開方,并用一廣義的應(yīng)力σe表達(dá)式表示σs,則得這樣,對同一金屬在相同的變形溫度、變形速度條件下,對任何應(yīng)...[繼續(xù)閱讀]

    坐標(biāo)軸不是主軸時的等效應(yīng)變增量dεe的定義為:坐標(biāo)軸取主軸時的等效應(yīng)變增量dεe的定義為:在比例加載或比例變形的條件下,等效應(yīng)變的定義為:金屬塑性變形時,不論處在怎樣復(fù)雜的應(yīng)力狀態(tài),作出的σe—εe曲線,都與單向拉伸時的應(yīng)...[繼續(xù)閱讀]

    滑移線場理論是解析各向同性的理想剛—塑性材料的平面塑性變形問題的一種圖解式方法。所謂滑移線就是最大剪應(yīng)力跡線,線上任一點(diǎn)的切線方向即該點(diǎn)的最大剪應(yīng)力方向。因變形區(qū)內(nèi)任一點(diǎn)存在兩個相等且相互垂直的最大剪應(yīng)力...[繼續(xù)閱讀]

    對一般體變形問題,設(shè)pi表示變形體表面上任一點(diǎn)處的單位表面力;vi表示表面上任意點(diǎn)處的位移速度;σij表示變形體內(nèi)應(yīng)力狀態(tài)的應(yīng)力分量,應(yīng)力分量滿足力平衡方程和應(yīng)力邊界條件;ij表示變形體內(nèi)應(yīng)變速率狀態(tài)的應(yīng)變分量,應(yīng)變速率分...[繼續(xù)閱讀]

    對理想剛—塑性體,對位移速度vi已知,而表面力未知的表面域用Fv表示;對表面力pi已知,而位移速度未知的表面域用Fp表示?，F(xiàn)要確定的是Fv上的單位壓力。另假設(shè)不破壞屈服條件而滿足力平衡方程式和Fp上的應(yīng)力邊界條件的某一虛擬的...[繼續(xù)閱讀]

    對理想剛一塑性體,對位移速度vi已知,而表面力未知的表面域用Fv表示:對表面力pi已知,而位移速度未知的表面域用Fp表示。設(shè)vi*為虛擬的運(yùn)動許可的位移速度。由vi*據(jù)幾何方程求出的應(yīng)變速率為ij*;再由ij*按Levy—Mises流動法則求出的應(yīng)...[繼續(xù)閱讀]

    實(shí)踐證明,金屬在塑性變形前與變形后,其體積不發(fā)生變化,只是外形尺寸改變。這個規(guī)律稱為體積不變定律。該定律不適用于鋼錠的軋制,因?yàn)殇撳V經(jīng)熱軋后縮孔、空洞、微裂紋受壓而焊合,組織變得致密,比重增加而體積減小。例如,有...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)金屬塑性變形時,物體中的各質(zhì)點(diǎn)是向著阻力最小的方向流動?；蛘哒f,是向著離物體邊界最短距離的方向流動。這個規(guī)律叫最小阻力定律。因?yàn)樽疃痰木嚯x,抵抗變形的阻力最小,這最短的距離即是從該點(diǎn)到斷面邊界的垂線。例如...[繼續(xù)閱讀]