驅(qū)動(dòng)功率放大器是使驅(qū)動(dòng)線圈在磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)速度按參考波形隨時(shí)間而變化,要求此放大器有高的增益。圖2-15中所示的功率放大器的增益為1000倍,驅(qū)動(dòng)線圈和拾取線圈的升壓比約1.6,整個(gè)系統(tǒng)的負(fù)反饋深度kβ=1600。圖2-15驅(qū)動(dòng)功率放大器...[繼續(xù)閱讀]

    速度定標(biāo)器用于測(cè)定多道分析器中各道所對(duì)應(yīng)的速度值、零速度對(duì)應(yīng)的道址和速度的正負(fù)方向。速度定標(biāo)分為“標(biāo)樣”定標(biāo)和絕對(duì)速度定標(biāo)兩種方式。1.6.1標(biāo)樣定標(biāo)等加速型譜儀通常采用α-Fe箔作為速度定標(biāo)的標(biāo)樣,其定標(biāo)范圍不大于...[繼續(xù)閱讀]

    穆斯堡爾譜測(cè)量的幾何布置分為透射和散射式兩大類,圖2-20給出了若干種典型的幾何條件。圖2-20測(cè)量幾何布置類型(a)透射幾何,(b)源運(yùn)動(dòng),2π立體角,固定平面散射體,(c)源固定,圓錐形散射體運(yùn)動(dòng),(d)源運(yùn)動(dòng),固定平面散射體,(e)源運(yùn)動(dòng),固...[繼續(xù)閱讀]

    2.2.1氣體正比計(jì)數(shù)器常用的氣體正比計(jì)數(shù)器探測(cè)的能量范圍小于20keV,對(duì)57Fe的14.4keVγ射線在使用90%Kr+10%CH4氣體時(shí)探測(cè)效率為100%,能量分辨率～10%,時(shí)間分辨率約10-6～10-8s,計(jì)數(shù)率高,訊噪比也較高。但它的輸出脈沖電壓低,因此對(duì)前置放大...[繼續(xù)閱讀]

    處于激發(fā)態(tài)的穆斯堡爾核除了通過(guò)再發(fā)射γ射線外還可通過(guò)其它內(nèi)轉(zhuǎn)換過(guò)程而退激到基態(tài),此時(shí)將伴隨發(fā)射內(nèi)轉(zhuǎn)換電子、特征X射線或俄歇電子。穆斯堡爾散射技術(shù)就是探測(cè)共振核在退激過(guò)程中所發(fā)射的這些射線。由于各種射線的能量...[繼續(xù)閱讀]

    穆斯堡爾散射技術(shù)是對(duì)樣品表面進(jìn)行非破壞性測(cè)量方法之一,其優(yōu)點(diǎn)是本底輻射低,訊噪比要比透射法高的多,可以研究厚的或很薄的樣品,并可以免去復(fù)雜的樣品制備過(guò)程。其缺點(diǎn)在于計(jì)數(shù)率太低,往往需要強(qiáng)的放射源或增豐的吸收體...[繼續(xù)閱讀]

    處于樣品表面層的共振核所發(fā)射的內(nèi)轉(zhuǎn)換電子在穿過(guò)一定厚度的物質(zhì)后從表面逸出,在此過(guò)程中電子要損失部分能量。來(lái)自不同深度的內(nèi)轉(zhuǎn)換電子其能量損失不同,因而這些逸出的電子就具有不同的能量,將電子能量分析儀和穆斯堡爾...[繼續(xù)閱讀]

    離子注入穆斯堡爾譜學(xué)是一門邊緣學(xué)科,利用同位素分離器、核反應(yīng)等方法將放射性核或穩(wěn)定同位素注入到金屬、半導(dǎo)體和磁性介質(zhì)等材料中,再利用穆斯堡爾效應(yīng)探測(cè)注入的離子的各種穆斯堡爾參數(shù),從而得到有關(guān)其微觀結(jié)構(gòu)的信息...[繼續(xù)閱讀]

    穆斯堡爾高溫裝置需要具有良好的溫度均勻性,與周圍環(huán)境的熱絕緣性好,并保證樣品在高溫下不發(fā)生氧化或被污染,樣品室兩端的窗口對(duì)γ射線應(yīng)有良好的透明度。圖2-46至2-48為三個(gè)實(shí)用的高溫裝置。圖2-46精密高溫穆斯堡爾實(shí)驗(yàn)裝置...[繼續(xù)閱讀]

    由于無(wú)反沖分?jǐn)?shù)隨溫度降低而增大,因此大多數(shù)穆斯堡爾譜儀配有低溫裝置,它由低溫杜瓦容器和控溫,測(cè)溫系統(tǒng)組成,這些容器及測(cè)溫系統(tǒng)如圖2-49至圖2-51所示,使用的低溫致冷劑主要為液氮(77K)和液氦(4.2K),有時(shí)也使用液氫或液氬。放射...[繼續(xù)閱讀]