電子的電荷分布的相互作用就是四極矩相互作用:V2m是不可約電場梯度(EFG)張量的分量,其表示式為:求和以球坐標(biāo)(rn,θn,φn)遍及所有核外電子en。Y2m是二階球諧函數(shù),Q2m是不可約核四極矩張量的分量,它們是:①Q(mào)是常數(shù),稱為四極矩,具有面...[繼續(xù)閱讀]

    一般說來為描述所測量的譜線,應(yīng)當(dāng)綜合考慮塞曼相互作用,磁超精細(xì)相互作用及四極矩相互作用:對(duì)這一普遍哈密頓量的解的討論已超出本節(jié)處理的范圍,然而在某些特殊情況下,對(duì)于57Fe,119Sn的I=1/2及I=3/2之間的穆斯堡爾躍遷,人們常常用...[繼續(xù)閱讀]

    表1-7列出了穆斯堡爾譜學(xué)中的常用方程。參考節(jié)號(hào)一欄給出了此方程出現(xiàn)在本章中的節(jié)號(hào)。表1-7常用方程方程名稱方程式參考節(jié)號(hào)穆斯堡爾共振截面　2,5,19反沖能量　2多普勒能量移位△E=(V/C)Eγ3有效厚度t=nσ0fa5,19自然線寬度①　2...[繼續(xù)閱讀]

    圖1-4至圖1-32給出了29個(gè)常用穆斯堡爾躍遷的無反沖分?jǐn)?shù)。這些圖按原子序數(shù)大小排列,在計(jì)算無反沖分?jǐn)?shù)的過程中采用如下假定:(1)連續(xù)的光子頻率分布是德拜型的,具有截止頻率ωD。(2)對(duì)每一振動(dòng)模其振幅與波長(λ)相比很小。這里λ...[繼續(xù)閱讀]

    自旋為Ia磁量子數(shù)為me的超精細(xì)結(jié)構(gòu)狀態(tài)躍遷到自旋為Ig磁量子數(shù)為mg狀態(tài)而產(chǎn)生的多極躍遷γ射線的強(qiáng)度由下式給出:式中M=me-mg。(1-29)在穆斯堡爾譜學(xué)中人們處理或電的或磁的(M1,E1,E2)偶極躍遷(L=1)或四極躍遷(L=2),輻射超精細(xì)結(jié)構(gòu)躍遷...[繼續(xù)閱讀]

    在磁超精細(xì)相互作用下,核躍遷的能級(jí)簡并化被消除,因此每個(gè)發(fā)射和吸收譜線對(duì)應(yīng)于確定的核自旋狀態(tài)之間的躍遷,它可以寫成這樣的形式:輻射強(qiáng)度(任意單位)和發(fā)射(或吸收)與取向的關(guān)系是由在核系統(tǒng)中和γ光子中的角動(dòng)量守恒決定...[繼續(xù)閱讀]

    在表1-12中給出了從與穆斯堡爾躍遷有關(guān)的各種能級(jí)計(jì)算出來的轉(zhuǎn)矩和轉(zhuǎn)矩比。那些沒有資料的能級(jí)這里沒有列出來。誤差分析,求平均過程和數(shù)據(jù)來源的較詳細(xì)的描述,最近已經(jīng)有些報(bào)道[56～62]。磁矩已根據(jù)科普弗曼的計(jì)算,進(jìn)行了抗...[繼續(xù)閱讀]

    在透射實(shí)驗(yàn)中,當(dāng)源和吸收體具有相對(duì)速度Vs時(shí),由探測器接收到的γ光子數(shù)N(Vs)可寫成,N(Vs)=Nz+(1-fs)Nγ(∞)+fsNγ(∞)T(Vs)(1-41)這里Nγ(∞)是在遠(yuǎn)離共振時(shí)在測量的源中與穆斯堡爾躍遷有關(guān)的γ光子數(shù),Nx代表所有的其它輻射,fs是源中無反沖分...[繼續(xù)閱讀]

    電四極矩超精細(xì)項(xiàng)由核四極矩和在核處的電位的二次微商Vij＝-(∂2V/∂xi∂xj)之間的相互作用組成的。這是一個(gè)張量相互作用,但是在電場梯度張量的主軸系統(tǒng)中,只有含Vxx,Vyy,Vzz的各項(xiàng)不等于0。它們由一個(gè)附加條件聯(lián)系起來...[繼續(xù)閱讀]

    表1-18到表1-22給出了各種點(diǎn)電荷模型的表達(dá)式。表1-18一個(gè)質(zhì)子電荷作為點(diǎn)電荷的電場梯度張量的分量(附坐標(biāo)圖)分量Vxx＝eγ-3(3sin2θcos2φ-1)Vyy＝eγ-3(3sin2θsin2φ-1)Vzz＝eγ-3(3cos2θ-1)Vxy＝Vyx＝eγ-3(3sin2θsinφcosφ)Vxz＝Vxx＝eγ-3(3sinθcosθcosφ)...[繼續(xù)閱讀]