玻爾認(rèn)識(shí)到,這種塌縮情況并沒有發(fā)生,因此,提出了一個(gè)臆想的量子化條件來使他的原子模型穩(wěn)定,玻爾假設(shè):L=mvr=n＝(4.2)式中,n為任意整數(shù);注意到普朗克常量的單位J·s,也是角動(dòng)量單位,這就進(jìn)一步說明氫原子軌道以及相似的單電子原子...[繼續(xù)閱讀]

    玻爾模型在處理受半導(dǎo)體中施主雜質(zhì)離子束縛的類氫原子中的電子特性時(shí)仍然是有效的,這種分析解釋了半導(dǎo)體中的載流子濃度和電導(dǎo)如何與引入的施主及受主雜質(zhì)濃度NA、ND相關(guān)聯(lián),另外還解釋了電子在半導(dǎo)體中運(yùn)動(dòng)時(shí)表現(xiàn)出來的相...[繼續(xù)閱讀]

    光的波動(dòng)性的一個(gè)最直接的顯示`就是通過兩個(gè)相距為d的狹縫時(shí)產(chǎn)生的雙縫干涉花樣,干涉花樣在角位置最明顯的規(guī)律是nλ=dsinθ(4.5)干涉條紋圖樣的暗區(qū)出現(xiàn)的地方,是從兩個(gè)狹縫過來的光在相位上有180°的相差,所以恰好消失。德布羅...[繼續(xù)閱讀]

    點(diǎn)電荷Q的庫侖電場是徑向發(fā)散的,場強(qiáng)E=k,可得出電場中的高斯定理的積分形式:∅E＝∫E·dS=(4.10a)式中,Q是閉合曲面S包含的所有電荷的代數(shù)和,其微分形式為·E=(4.10b)叫做E的散度,可見E的散度為。再看磁感應(yīng)強(qiáng)度B的高斯定理描述·...[繼續(xù)閱讀]

    根據(jù)麥克斯韋的觀點(diǎn),在自由空間中(無電荷以及電流)相關(guān)的方程為×E=-,×B=μ0J+ε0μ0將上式做簡單的處理,得××E+ε0μ0＝0(4.14a)數(shù)學(xué)中,××E=(·E)-2E,又因?yàn)檎婵罩小=0。所以得到真空中的麥克斯韋方程2E-ε0μ0＝0(4.14b)這個(gè)方程有平面波解...[繼續(xù)閱讀]

    麥克斯韋方程組同樣精準(zhǔn)地描述了像微波波導(dǎo)這樣被限制在一定的幾何線內(nèi)的電磁場。長方形波導(dǎo)中的沿z方向傳播的最低頻率的波TE10的電場E及磁場H如圖4.1所示,這個(gè)問題由波函數(shù)解決,即·E=0,并要求金屬表面E的切向分量及H的法向分...[繼續(xù)閱讀]

    在不同的具體情況下,電磁定律可以給出電場E及磁場B作為位置函數(shù)的值,在經(jīng)典的電磁學(xué)中,我們知道,電磁場的能量密度為ω=(ε0E2+μ0B2)(4.17)因?yàn)殡姶拍芸煽醋鍪枪庾拥哪芰?經(jīng)典的能量密度可看做光子的概率密度。如果E和B代表行波...[繼續(xù)閱讀]

    不確定原理是由于對粒子的位置用波函數(shù)來描述而產(chǎn)生的結(jié)果,其表述如下:粒子的位置x和動(dòng)量p不會(huì)同時(shí)具有確定的值,其最小的不確定程度為Δx·Δp≥(4.19)自由粒子動(dòng)量具有特定的值p=k,由波函數(shù)Ψ(x,t)=expi(kx-ωt)得出Δx→∞,Δp→0。...[繼續(xù)閱讀]

    在物質(zhì)波動(dòng)方程中對于括號(hào)中相應(yīng)因子的一個(gè)好的猜測是物質(zhì)的能量關(guān)系K+U=E,或者用德布羅意關(guān)系(+U-ω)Ψ(x,t)=0(4.26)在能量守恒的基礎(chǔ)上,而且知道方程的解為Ψ(x,t)=expi(kx-ωt),方程如前面一樣應(yīng)該與有關(guān)。而且,對時(shí)間的一階偏導(dǎo)項(xiàng)是...[繼續(xù)閱讀]

    一維無限深勢阱問題是最簡單的。設(shè)0<x<L時(shí)U=0,其他位置時(shí)U=∞,φ(x)=0。在0<x<L區(qū),薛定諤方程為+ψ(x)=0(4.31)這和我們前面討論過的簡諧振動(dòng)方程有著相同的形式,所以方程的解可給出如下的形式:ψ(x)=Asinkx+Bcoskx(4.32)式中,k=＝(4.3...[繼續(xù)閱讀]